【摘要】：作用于流体单位面积上的压力称为压强。在平衡的流体微团表面取一微元面ΔA,设作用在ΔA上的压力为ΔP,则称为ΔA面上的平均压强,当ΔA缩小为一点时,称为该点上的流体静压强。由于流体静止时不能承受拉力和切力,所以流体静压强的方向必然沿着作用面的内法线方向,这是流体压强的一个重要特征。
作用于流体单位面积上的压力称为压强。在平衡的流体微团表面取一微元面ΔA,设作用在ΔA上的压力为ΔP,则
称为ΔA面上的平均压强,当ΔA缩小为一点时,称为该点上的流体静压强。由于流体静止时不能承受拉力和切力,所以流体静压强的方向必然沿着作用面的内法线方向,这是流体压强的一个重要特征。
如图2 -1所示,在绝对静止的流体内的任一点(x,y)取出一单位宽度的微小楔形分离体,因为该分离体没有切力的作用,只有重力和垂直作用于各个表面上的压力,所以沿x和z方向的平衡方程为式中,p x、p z及p s分别是三个面上的平均压强,γ是流体的容重。
根据几何关系
图2-1 微小四面体平衡
上述方程组(2-2)可化简为忽略高阶无穷小量
-4)就证明了在静止流体内任一点上的静压强在各方向相同。对于由三个坐标面和一个任意斜面构成的微小四面体的三维情况,利用平衡方程,同样可证明
因为θ是任意角,所以式(2可见压强的大小与作用面的方位无关,静止流体内部任一点上的压强沿各个方向相等,这是流体静压强第二个重要特征。
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