这就是动量守恒定律．表述为：当系统所受合外力为零时，系统的总动量将保持不变．
动量守恒定律在直角坐标系中的分量式为
这就是说，当系统所受合外力在某一方向上的分量为零时，则系统在该方向上动量的分量守恒．
应用动量守恒定律必须充分注意守恒的条件，这个条件就是系统所受的合外力必须为零．在有的问题中，系统所受的合外力并不为零，但与系统的内力相比较，远远小于系统的内力．如碰撞、打击、爆炸这类问题，这时外力对系统动量变化的影响很小，可以忽略不计，可近似认为系统的动量是守恒的．
以上我们在牛顿运动定律的基础上导出了动量守恒定律，应指出的是，更普遍的动量守恒定律并不依靠牛顿运动定律．动量守恒定律比牛顿运动定律更加基本，更加普遍，近代科学实验和理论都表明，在自然界中，大到天体间的相互作用，小到质子、中子、电子等微观粒子间的相互作用，动量守恒定律均能适用，它与能量守恒定律一样，是自然界中最普遍、最基本的定律之一．
最后还应指出，动量定理和动量守恒定律都是在牛顿运动定律的基础上导出的，故只适用于惯性系．
例2.9 一长l=4m、质量M=150kg的船，静止于湖面上．今有一质量m=50kg的人从船头走到船尾，如图2.13所示，求人和船相对于湖岸移动的距离．设水的阻力不计．
图2.13 例2.9图
解 取人和船组成的系统为研究对象，由于水的阻力不计，系统在水平方向上无外力作用，水平方向动量守恒．
以V和v分别表示任意时刻船和人相对于湖岸的速度，建立x轴如图所示，由动量守恒定律
即
此式在任何时刻都成立．设t=0时人位于船头，t时刻到达船尾，上式两边乘以dt后积分，有
用S和s分别表示船和人相对于湖岸移动的距离，则有
图2.14 例2.10图
解 以pe、pν和pN分别表示电子、中微子和新原子核的动量，且pe和pν相互垂直，如图2.14所示．在原子核衰变的短暂时间内，粒子间的内力远大于外界作用于该粒子系统的外力，故粒子系统在衰变前后的动量是守恒的．考虑到原子核在衰变前是静止的，所以衰变后电子、中微子和新原子核的动量之和应为零，即
由于pe和pν相互垂直，有
代入数据
图中的α角为
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