【摘要】：如图6.3.3所示为单相绕组通过直流电流Id产生的气隙磁势波形，它是由各个元件产生的矩形波叠加而成。由图看出，由于绕组的分布，气隙磁势波形变成阶梯形，比较接近正弦。如果略去高次谐波不计，可以认为单相绕组产生的气隙磁势中只含有基波，这个基波磁势的振幅：对于一个极数为2p的电机，如果每相串联匝数为N，则每对磁极分得的匝数应为N／p。
如图6.3.3所示为单相绕组通过直流电流Id产生的气隙磁势波形，它是由各个元件产生的矩形波叠加而成。由图看出，由于绕组的分布，气隙磁势波形变成阶梯形，比较接近正弦。实际电机是既分布而又短距的，绘出的气隙磁势波形更接近正弦。如果略去高次谐波不计，可以认为单相绕组产生的气隙磁势中只含有基波，这个基波磁势的振幅：
图6.3.1 整距绕组产生的磁力线
图6.3.2 矩形磁势波
式中，Wd是单相绕组每极磁势的等效匝数。
图6.3.3 单相绕组产生的阶梯形磁势波
对于一个极数为2p的电机，如果每相串联匝数为N，则每对磁极分得的匝数应为N／p。加上绕组是分布和短距的，还需要考虑绕组系数对磁势的消减作用，这种消减作用不再证明，只取用结论。因此：
代入（6－42），的每极磁势的振幅：
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