关于统一场论

我深信，以统计学为基础的理论，尽管取得很大的成功，但还是停留在事物的表面，人们必须以广义相对论的原理为依据，即以真空引力方程的推广为依据。

我们不用对称张量g_ik作为基础，而是用不对称张量，以及一个“位移”，这位移对下标是不对称的。g_ik的反对称部分应当大致对应于电磁场的麦克斯韦张量。

在g和Г之间应有如下的关系式

不对称的g_ik的引入可以由下述事实得到论据，抗变的g^ik同在对称理论中一样，可以用下式来定义：

这对于张量的缩并具有根本重要性。

这样就可以期待，场方程会简单地采取如下形式：

只要R_ik是“厄米型的”曲率张量。

这个矢量就不能不假定为0，即

以便使R_ik是厄米型的。

代替R_ik＝0，人们应取

现在你也许会问：是不是上帝贴着耳朵把这告诉你的？可惜并非如此。不过，办法是：在方程之间一定有恒等式使它们能够相容。

设想，利用（1）式，Г用g来表示，那就有16个待决定的场变量。为了使这些方程能相容，上述18个方程中，只有12（16-4）个是彼此独立的。所以，在方程之间一定要有6（18-12）个恒等式，以便使它们“相容”（即，可以从一个交点延伸）。这些恒等式就是找出［相互独立场］方程的方法（然而，这是不会“自行”解决的）。

这就是事情的轮廓。过些时候，我将寄给你一篇文章（首先要付印），文章对这个问题作了直截了当的说明。⁽²⁾在这理论里是否有些真实的东西，我不知道，因为我找不到没有奇点的有决定意义的解。这是极其困难的，因为按照Г去解线性方程（1）是不可能的。

不幸的是，从逻辑上看来很简单的事情，计算起来却很复杂。

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(1) 译自《爱因斯坦-贝索通信集》409—411页。由李㳔泖同志译。标题是我们加的。——编者

(2) 参见《在广义相对论中粒子的运动》（同英费耳德合著），《加拿大数学杂志》，3卷（1949年），209—241页。——原书编者