（1）处于静电平衡的导体内部无净电荷，电荷只分布在导体表面上．
这一特征可用高斯定理加以证明．如图10.2所示，在导体内部任取一闭合曲面S，由于静电平衡时导体内部场强处处为零，所以通过此闭合曲面的电通量必然为零，即
根据高斯定理，此闭合曲面所包围的电荷的代数和必为零．由于闭合曲面在导体内是任意选取的，所以可得出在导体内部无未抵消的净电荷，电荷只能分布于导体表面．
图10.2 导体上的电荷分布
（2）静电平衡导体表面附近场强与该表面处电荷面密度成正比．
图10.3 导体表面的电荷面密度
所以
上式表明处于静电平衡的导体表面外紧邻表面处的场强E其数值与该表面处电荷面密度σ成正比，其方向与导体表面垂直．
应注意这里的E为紧邻表面处P点的总电场强度，它是空间所有电荷产生的．当导体外电荷分布发生变化时，外电场会变化，导体上电荷分布也会变化，直到满足式（10.1）时导体恢复静电平衡．
（3）孤立导体表面各处的电荷面密度与导体表面的曲率有关．
当一个导体周围不存在其他导体、电介质和带电体，或周围其他导体和带电体的影响可以忽略不计时，这个导体可视为孤立导体．图10.4给出了一个有尖端的孤立导体表面电荷的分布情况，导体表面凸出而尖锐的地方曲率较大，电荷面密度较大；表面较为平坦的地方曲率较小，电荷面密度也较小．
图10.4 孤立导体表面的电荷分布
由于带电导体尖端处表面曲率大，电荷面密度也大，所以它周围的电场也强．当尖端上的电荷集聚过多，使周围的场强过大时，附近空气中散存的电子或离子在强电场作用下发生激烈的运动，与空气分子碰撞并使空气分子电离，从而产生大量的带电粒子．与尖端上电荷异号的带电粒子受尖端电荷的吸引飞向尖端，并与尖端上的电荷中和；与尖端上电荷同号的带电粒子被排斥迅速飞离尖端，这就是所谓的尖端放电现象．
避雷针是尖端放电的重要应用，当避雷针尖端的电场强度大到超过空气的击穿场强时，空气被电离形成放电通道，使云层和大地间电荷通过这一放电通道而中和，从而避免雷击．而在高压设备中，为了防止因尖端放电引起的电能损失和危险，输电线和高电压的零部件表面通常都做得十分光滑．
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