为精确和定量地表示容积导体的导电规律，可以引入几何投影的方法（图3-3）。所谓几何投影的方法，就是由容积导体中心部位产生的电向量向某一探测点与球体中心的连线上画投影，然后由此连线上的投影向量来反映该探测点的电位性质和大小。
图3-3 容积导体导电规律的几何投影表示法
OA.容积导体中心电向量；OB、OB'、OB"、OB"'.各投影向量
如图3-3中，设OA为容积导体中心产生的电向量，要了解在该向量影响下，容积导体表面x点产生电位的情况，可以做探测点x与球体中心O的连线，然后由OA向量顶点A向Ox连线作垂线，相交于B点，OB即为OA向量在Ox连线上的投影向量。一般凡投影向量投在该探测点与球体中心间的连线上时即为正值，而投在上述连线越过中心点的延长线上时为负值。因此，OB投影向量即表示x点的电位为正电位，其大小与OB线段长度成比例。又如，若想知道OA向量在偏离角更大的y点产生的电位情况，也可用同样方法，画出OA在Oy连线上的投影OB′。由图可见，OB′显然小于OB，这表明y点的电位虽然仍为正电位，但其数值要小于x点的正电位，而与OB′线段长度成比例。再如，若想知道OA向量在该向量背侧半球表面z点产生的电位情况时，则用同样的方法可画出其投影向量OB′′，后者投影在Oz连线越过中心点的延长线上，这表明z点的电位为负电位，其负值与OB′′线段长度成比例。从图中还可以看到，当OA向量与探测点到中心的连线完全重合时，投影向量的大小就为OA，探测点可记录最大正电位；当OA与探测点到中心连线呈90º角时，OA在该连线上的投影为零，说明该探测点为零电位。
总结以上情况可以看到，如果我们知道容积导体中出现的电向量的大小和方向，就可以用几何投影法确定该向量在容积导体表面各点产生的电位的正负性质和大小；反之，我们也可根据容积导体表面某些探测点所测得的电位性质和大小，推断容积导体中电向量的方向和大小。这正是解释不同导联心电图波形变化规律以及某些导联心电图确定心电向量或心电轴时所经常应用的基本原理。
（冯浩楼 史小琴）
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